1.Z jakiego równania wynika równanie:
wynika z równania EULERA {ruchu płynu,wirowy}
załozenia:
ruch jest ustalony
δ=idem płyn nieścisliwy
otrzymujemy równanie:
korzystam z równań:
grad u=Fm -
u=gz -
2. ekwipotencjalne powierzchnie płynu
-powierzchnia swobodna cieczy
-powierzchnia rozdziału dwóch cieczy o róznych gestosciach nie mieszajacych się
właściwości powierzchni ekwipotencjalnych to:
-gestosc na powierzchni ekwipotencjalnych się nie zmieniaja
-cisnienie również jest stałe
Aby okreslic powierzchnie ekwipotencjalne:
-δ(adx+gdz}=dp
u=(xyz)=idem – du=0 --dp=0
Rownanie ekwipotencjalne to inaczej powierzchnie izobaryczne (tworza się tzw powierzchnie stalego cisnienia)
3.siły zwiazane z masa płynu
sily zwiazane z masa plynu to sily masowe .W sklad sil masowych wchodza :
a}grawitacyjne,b}bezwladnosci,c}elektromagnetyczne
cechuja się one tym ze wartosci ich sa proporcjonalne do ilosci substancji badanego plynu.
4.wielosci charakteryzujace procesy przepływu:
różnice ciśnień,predkosc,temperatura,lepkość,entalpia.
5.z jakiego równania pochodzi to równanie:
jest to równanie naviera-stockesa i wynika z rownania naviera-stockesa:
założenia:
Wz=0, W=Wx –przepływ tylko w jednym kierunku
-przepływ ustalony
-przepływ jedt jednostkowy
Fmx=0 , Fmy=0 , -przepływ jest dwuwymiarowy
6. co oznacza funkcja dysypacji energi (Φ)
funkcja dysypacji energi jest funkcja rozproszenia energi, rozumiane jest jedno ciepło ,inaczej mowiac:to opory przepływu )wszystko to jest zwiazane z rozproszeniem}
t-{tał)-naprezenia styczne na poszczegolnych kierunkach.
w-predkosc płynu na poszczegolnych kierunkach
Funkcja dyscypacji –funkcja rozproszenia energi tzn ta czesc pracy sil powierzchniowych która ulega przeksztalceniu na energie kinetyczna ale ma energie wewnetrzna płynu.
7.co to za równanie:
jest to równanie energi
Równaie ogólne energi:
rozpisujemy rownanie na kierunki:
zakładamy że:
otrzymujemy:
8. Jakie mamy korzysci z korzystania z liczb kryterialnych w mechnice.:
Liczby kryterialne:wynikaja z twiedzen teoripodobienstwa , pozwalaja na stworzenie i badanie modeli rzeczywistych obiektow. Spełniajac warunki teorii podobienstwa (3 litery kryterialne) można poznac rzeczywwiste wielkosci charakteryzujace obiekt na podstawie wykonanego modelu. Sa bezwymiarowe i uniwersalne:
Jeżeli : - stały stosunek
Np.:
Jeśli kiedys będę dokonywał badań i będę miał równania opisujące model,to możemy przejsc na model rzeczywisty. Należy bowiem uwzglednic liczby Reynoldsa,Eulera,Freuda
9. od jakich wielkosci zalezy predkosc wwypływu cieczy przez otwór ostrokrawedziowy ze zbiornika:
predkosc wyplywu dobieramy ze wzoru:
a wiec od wspolczynnika α definiowanego jako:
α=ψ*φ gdzie:
ψ-Wz/Wzt-wspolczynnik uwzgledniajacy lepkosc
φ=Azp/Az –wspolczynnik przewezenia strugi
10.Równanie
jest to rownanie momentow pedow ,reakcji siły oddzialywania plynu na scianki dla urzadzen wirnikowych.
Załozenia:
a}pole predkosci jednorodne,
b}grubosc profilu=0
c}m1=m2=m-nie ma odprowadzenia plynow lub doprowadzenia w przewodach 1 i 2
d}wirni idealny(nieskonczona ilosc łopatek)
e)plyn doskonały
f)musi bys spelnione rownanie ciagłosci przepływu
g)przepływ ustalony
h)grubośc łopatek równa 0
11.siła nośna dowolnego profilu
Siłe nośna dowolnego profilu wyraza się wzorem:
jej wartosc jest zalezna od:
c-wspolczynnik siły nosnej, A. Gestosci, kwadratu predkosci.
12.straty cisnienia przy przeplywie.
Straty cisnienia przy przeplywie wynikaj ze strat cisnienia spowodowanych tarciem oraz strat cisnienia w oporach miejscowych.
λ-wspl.oppru
l-dlug.rurociagu
ρ-gestosc plynu
w-predkosc
d-srednica rurociagu
ζ-wspol.strat miejscowych
13.energia płynu-
jest suma energi wewnetrznej, kinematycznej i proporcjonalnej do kwadratu predkosci . energia wewnetrzna wiaze się z energia ruchu cieplnego czastek i atomow ciala. Zmiany rodzaju energi wewnatrz czasteczkowej i wewnatzratomowej sa pomijane.
Zasada zachowania energi odniesiona do obszaru plynnego wymaga aby przyrost energi plynu zawartego w tym obszarze był rowny sumie skladowej:
-pracy wykonanej przez sily mechaniczne
-energi cieplnej utworzonej wewnatrz obszaru plynnego
energi cieplnej dostarczonej do obszaru poprzez przewodzenie ciepla powierzchni plynnej
14.Rownanie rownowagi płynu
TWIERDZENIE GAUSA-OSTROGADZKIEGO
warunki rownowagi plynu doskonalego-elementarna energia cisnienieniowa w dowolnym punkcie plynu bedaca w rownowadze ma nastepujace cechy:
-modul o ds. niezaleznie od przestrzennej orirntacji elementarnej powierzchni ds.
-kierunek normalny do ds.
zwrot ku powierzchni ds.
w dowolnym punkcie obszary plynne w stanie rownowagi. Wektor siły masowej jest prostopadły do powierzchni izobarycznej przechodacej przez ten punkt.
Skladowa sily cisnieniowej w plynie w dowolnym kierunku jest proporcjonalna do skladowej wektora sily masowej w tym kierunku.
15.paradoks hydrostatyczny
F=p*A=ro*g*z*A=ro*g*V=mg=G
Parcie na wycinek plaskiej scianki zbiornika jest rowne iloczynowi pola powierzchni tego wycinka przez panujace cisnienie w jego srodku ciezkosci. Wynika z tego paradoks hydrostatyczny odnoszacy się do parcia na poziome dna zbiornika.
Zalezy ono od :
-pola powierzchni dna
-odleglosci od zwierciadla cieczy
-nie zalezy od obietosci cieczy w zbiorniku
16, Wyprowadzic wzor na pochodna substancjonalna
-funkcja ogólna
17. Rownanie ruchu płynu
ogolne rownanie ruchu płynu:
dU-roznica energi wewnetrzbej
dEk-roznica energi kinetycznej
dEp-roznica energi potencjalnej
dEf-zmiana energi dzialajacym siłom powierzchniowym.
18.Rozszyfrowac człony
jest to rownanie nawiera –stokesa w formie wektorowej
Fm-siły masowe na kierunkach x,y,z,
-zmiany predkosci w czasie na x,y,z
1/ρ grad p-od sil powierzchniowych na x,y,z
-od zmian predkosci a kierunkach x,y,z
19. Rownanie
jest to rownanie ciaglosci przepływu płynu
otrzymujemy je z ogolnego rownania:
m=A*w*ρ
rozpisujemy na kierunki:
x=ρWxdydz
y=ρWydxdz
z=ρWzdxdy
otrzymujemy zaleznosc w postaci rozniczkowej:
nastepnie:
i otrzymujemy:
20.postacie równania BERNOULIEGO:
pawel968