fiz-wyklad_09.pdf
(
1143 KB
)
Pobierz
Microsoft PowerPoint - Fizyka-W09-Elektrostatyka2
Potencjał elektryczny
Siła elektrostatyczna jest siłĢ zachowawczĢ; praca wykonana przez tĢ
siłħ przy przesuniħciu ładunku od punktu
A
do punktu
B
nie zaleŇy od
drogi, a jedynie od róŇnicy potencjałów w punkcie
A
i
B
.
Zmiana energii potencjalnej jest równa pracy jakĢ musi wykonaę siła
zewnħtrzna przeciwko siłom elektrostatycznym aby przesunĢę ładunek
„nieskoıczenie” wolno.
B
®
Ð
F
A
®
ds
®
Ð
E
A
®
ds
D
U
=
U
B
-
U
A
= -
= -
q
(*)
Przyjħto punkt zerowy w nieskoıczonoĻci (tzn. energia potencjalna
ładunku znajdujĢcego siħ w nieskoıczonoĻci jest równa zero), wiħc:
energia potencjalna ładunku q w punkcie B jest równa pracy
wykonanej przeciwko sile elektrostatycznej przy przenoszeniu
ładunku q z nieskoıczonoĻci do danego punktu pola.
U
B
= -
q
Ð
E
®
®
ds
¥
V
º
U
q
Potencjał elektrostatyczny
(definicja)
B
B
Przykł
łł
ład
adad
Potencjał pola wytworzonego przez ładunek punktowy
Q
.
r
k
Q
r
dr
1
r
r
qQ
r
U(r)
= -
q
Ð
= -
q Q k
(- ) =
k
2
¥
¥
V(r)
=
U r
q
k
Q
r
Jednostka potencjału elektrycznego : 1 Wolt =
J
C
RóŇnica potencjału miħdzy punktami
A
i
B
jest równa pracy jakĢ musi
wykonaę siła zewnħtrzna przeciwko siłom elektrostatycznym aby
przesunĢę ładunek jednostkowy z
A
do
B
(równanie (*) naleŇy podzielię
przez
q
):
D
V = V
B
- V
A
=
-
®
Ð
E
A
®
ds
Przyk
ad
( )
=
1
1
B
zatem :
dV
= -
®
E
®
ds
gdy
d
®
wzdłuŇ osi
x
, to
dV
= -
E
x
dx,
wówczas :
E
x
= -
V
x
;
E
y
= -
¶
¶
V
y
;
E
z
= -
V
z
®
E
= - grad
V
Przykład 1
:
Potencjał powłoki kulistej o promieniu
R
wewnĢtrz :
E
= 0 ¼
dV
= 0 czyli
potencjał wewnĢtrz jest stały
zewnĢtrz:
E = k
Q
r
2
tak jak dla ładunku punktowego
Q
w
punkcie 0, zatem potencjał:
V(r)
=
k
Q
r
LiczĢc „do tyłu” : E = -
dV
dr
wewnĢtrz : V = const wiħc E = -
dV
dr
= 0
zewnĢtrz : V = k wiħc E = -
Q
r
d
dr
( )
k
Q
r
= k
Q
r
2
¶
¶
¶
¶
Zwi
Ģ
zek nat
ħŇ
enia pola ze zmianami potencjału
Zmiany potencjału w przestrzeni wyznaczajĢ wektor natħŇenia pola i
odwrotnie - wektor okreĻla kierunek w przestrzeni, wzdłuŇ którego
zmiany potencjału sĢ najwiħksze, a długoĻę wektora (wartoĻę liczbowa
natħŇenia pola) okreĻla „szybkoĻę” zmian potencjału.
®
E
®
E
®
E
®
E
= - grad
V
®
E
= -
Ä
Å
¶
¶
V
x
®
+
¶
¶
V
y
®
+
¶
¶
V
z
®
Ô
Õ
=
V
i
j
k
gradient
(łac.
gradiens
= postħpujĢcy, kroczĢcy) - wielkoĻę wektorowa
charakteryzujĢca kierunek, w którym zachodzi najwiħksza zmiana pewnej
funkcji skalarnej
f
(
x,y,z
) (np. potencjału w polu grawitacyjnym lub
elektrycznym, lub temperatury).
grad
f
=
f
Ñ
gdzie : =
Ñ
®
¶
¶
+
®
j
¶
¶
+
®
¶
¶
i
k
x
y
z
Ñ
(nabla) jest tzw. operatorem Hamiltona
Ñ
W
A
®
B
=
Ð
d
®
®
W
A
®
B =
U
A
- U
B
A
W
A
®
B
- praca wykonana przez pole przy przesuwaniu cia
ł
a z punktu
A
do
B
®
E
= oraz
V =
U
m
zatem:
D
V = V
B
- V
A
=
U
m
-
U
m
A
= -
W
m
D
V
B-A
= -
B
E
Ð
d
®
®
A
Dla pola jednorodnego
:
linia
ekwipotencjalna
D
V = V
B
- V
A
= -
Ð
d
®
=
A
-
®
E
d
®
= -
•
®
E
®
r
B
= E r = E (r
B
- r
A
) = E d
B
E =
D
V/d
A
A
B
F
®
F
m
B
A B
®
®
B
F
Plik z chomika:
malaaa1.92
Inne pliki z tego folderu:
fiz-wyklad_01.pdf
(169 KB)
fiz-wyklad_02.pdf
(695 KB)
fiz-wyklad_03.pdf
(1103 KB)
fiz-wyklad_04.pdf
(2364 KB)
fiz-wyklad_05.pdf
(558 KB)
Inne foldery tego chomika:
ćwiczenia
dodatkowe materialy teoria
Zgłoś jeśli
naruszono regulamin