Łuk trójprzegubowy.pdf

(298 KB) Pobierz
Wykresy sił wewnetrznych w łukach
Przykład 10.1. Łuk trójprzegubowy.
Rysunek 10.1.1 przedstawia łuk trójprzegubowy, którego oś ma kształt półokręgu (jest to łuk
„kołowy”). Łuk obciążony jest ciężarem konstrukcji podwieszonej. Narysować wykresy
momentów gnących, sił normalnych i sił tnących w każdym punkcie osi łuku.
C
A
B
a.
b.
Rysunek 10.1.1. Łuk trójprzegubowy, kołowy, obciążony ciężarem konstrukcji podwieszonej
(obciążenie narysowane nad łukiem a nie pod łukiem dla większej czytelności rysunku). a)
schemat statyczny, b) interpretacja fizyczna - szkic.
Rozwiązanie.
Analiza obciążenia
Obciążenie przedstawione na rysunku to obciążenie równomiernie rozłożone „na jednostkę
rzutu łuku”. Szkic odręczny pokazuje jego możliwą interpretację inżynierską. W myśl tego
szkicu, obciążenie rozłożone to w przybliżeniu średni, jednostkowy ciężar odcinka
podwieszonej jezdni mostu pomiędzy dwoma cięgnami, przekazany na łuk przez każde
cięgno. Obciążenie śniegiem jest również podawane zwykle „na jednostkę rzutu”.
Wypadkową takiego obciążenia obliczamy identycznie jak w przykładach dotyczących ram
płaskich, oznaczonych w niniejszym zbiorze zadań numerami rozpoczynającymi się od 3.*:
wypadkowa elementarna
q
dx
x
B
(
) przyłożona jest w punkcie o współrzędnej
( ) 2
Q
PB ∫
q
dx
=
x
B
−
x
P
q
x +
w
=
x
B
x
P
/
x
P
Obliczenie reakcji
Obliczenie reakcji odbywa się również podobnie jak w jak w przykładach dotyczących ram
płaskich, oznaczonych w niniejszym zbiorze zadań numerami rozpoczynającymi się od trójki
(kierunki i zwroty wektorów sił założone są wstępnie jak na rysunku 10.1.2, w równaniach
występują tylko ich długości)
Suma momentów względem punktu B zapisuje się następująco: V
A
2
R
− R
q
⋅
2
R
⋅
=
0
,
stąd obliczamy wartość reakcji: V
A
=
q
⋅
2
R
⋅
R
/
2
R
=
qR
dQ =
wartość wypadkowej części obciążenia rozłożonej na odcinku od x P do x B
=
89768626.010.png
Suma rzutów na oś pionową prowadzi do równania: V
B
+
V A
−
2 =
R
q
0
, stąd wartość reakcji
B =
Suma momentów dla części CB względem punktu C (zwornik łuku) zapisuje się równaniem:
qR
H
B
R
−
V
B
R
+
q
R
⋅
R
/ =
0
stąd, po podstawieniu wartości reakcji pionowej otrzymuje się:
H B =
qR
/
2
Suma rzutów na oś poziomą daje reakcję pozioma w punkcie A:
H
A
=
H
B
⇒
H
A
=
qR
/
2
y
dQ
q
n
C
τ
M
P
dϕ
α
T
N
ϕ
A
B
x
H A
H B
x P
dx
V A
V B
Rysunek 10.1.2. Oznaczenia, układy współrzędnych x O y , rϕ, n τ; wypadkowe. Wszystkie
obciążenia działające na prawo od przekroju π poprowadzonego w punkcie P opisanym
bieżącym kątem α i bieżącą współrzędną ξ P redukowane są do punktu P.
Zapisanie równań sił wewnętrznych
Wprowadźmy oś normalną i styczną w dowolnym przekroju π wyznaczonym punktem P na
osi pręta. Osie te (na Rysunku 10.1.2 oznaczono je symbolami n i τ) zmieniają swój kierunek
wraz z położeniem punktu P, przesuwanym myślowo wzdłuż osi łuku. Kąt α opisujący
nachylenie osi n do poziomu odmierzany jest w układzie biegunowym r ϕ z biegunem w
środku łuku i z osią r współliniową z n .
Siłę normalną i tnąca będziemy obliczali jako rzuty na oś styczną τ (tnąca - odpowiednio na
oś normalną n ) wypadkowej wszystkich sił po prawej stronie przekroju π, zredukowanej do
punktu P (P jest biegunem redukcji).
Moment gnący wyznaczymy jako moment wszystkich sił po prawej stronie przekroju P,
otrzymany przy ich redukcji do punktu P (moment jest obliczony względem tego punktu).
Zapis równań dla sił normalnych i tnących
Wektor wypadkowy wszystkich sił na prawo od P zapisuje się następująco (znaki składowych
wektora W zgodne z osiami OX i OY):
2
pionowej: V
2
89768626.011.png
G
W
x
−
H
B
−
(
H
(1)
B
W
=
=
=
,
x
x
W
V
−
∫
B
qdx
V
−
q
R
−
x
)
y
B
B
P
P
Rzut wypadkowej W na oś τ:
(Znak „+” dla siły rozciągającej czyli wtedy, gdy rzut jest skierowany „od” przekroju, znak „-
” gdy rzut jest skierowany „do” przekroju czyli dla siły ściskającej!)
N
=
W
x
sin
α cos
−
W
y
α
(2)
Rzut wypadkowej W na oś n :
(Uwaga! Znak + gdy rzut jest skierowany z lewej strony przekroju od dołu do góry lub z
prawej od góry do dołu. Znak – przeciwnie !):
T
=
−
W
x
cos
α sin
−
W
y
α
(3)
x P =
otrzymamy po prostych przekształceniach:
(
R
cos
α
N
= qR
−
1
2
cos
2
α sin
+
α
)
(4)
2
1
T
=
−
qR
cos
α
( 1
2
sin
α
−
(5)
2
Zapis równania dla momentu gnącego
Moment wszystkich sił na prawo od P obliczony względem P zapisuje się następująco (znaki
dodatnie gdy rozciągane są dolne włókna łuku):
M
=
V
( )
R
−
x
−
H
y
−
q
( ) ( )
R
−
x
1
R
−
x
(6)
B
P
B
P
P
2
P
po podstawieniu wartości reakcji i uzależnieniu wszystkiego od kąta α otrzymuje się:
α
R
sin
= qR
2
(
( )
)
(7)
2
M
1
−
sin
α−
cos
α
2
Sprawdzamy teraz, czy zapisane równania prawdziwe są dla całego łuku. Przesuwając
myślowo przekrój π wzdłuż osi łuku stwierdzamy, że nic nie zmienia się w wyrażeniach na
reakcje i obciążenie.
Pozostaje więc sprawdzić, czy znane z wykładu równania równowagi elementu łuku są
spełnione. Suma rzutów na oś łuku dla infinitezymalnego wycinka dl obciążonego
obciążeniem „na rzut łuku”:
∂
N
()
α
+
T
()
α
−
qR
sin
α
cos
α
=
0
(8)
∂
α
(9)
−
1
qR
(
−
2
cos
α
sin
α
+
cos
α
)
−
1
qR
cos
α
( )
2
sin
α
−
1
−
qR
sin
α
cos
α
=
0
⇒
0
=
0
2
2
Suma rzutów na oś prostopadłą do łuku dla infinitezymalnego wycinka dl :
3
Podstawiając (1) do (2) i (3) zastępując x B przez jego wartość zależną od kąta α:
y P =
89768626.012.png 89768626.013.png 89768626.001.png
∂
T
()
−
N
()
α
−
qR
sin 2
α
=
0
(10)
∂
α
−
1
qR
(
2
cos
2
α
+
sin
α
) (
+
1
qR
2
cos
2
α
+
sin
α
)
−
qR
sin
2
α
=
0
⇒
0
=
0
(11)
2
2
Suma momentów dla infinitezymalnego wycinka łuku dl :
()
∂
M
α
+
RT
() 0
=
(12)
∂
α
(13)
qR
2
(
)
1
( )
−
cos
α
+
2
cos
α
sin
α
+
R
−
qR
cos
α
2
sin
α
−
1
=
0
⇒
0
=
0
2
2
Wykresy sił wewnętrznych
Wykresy można przedstawić w układzie biegunowym „narysowane na osi łuku” lub tak, że oś
pozioma jest osią kąta lub jeszcze inaczej, w funkcji x (rzut punktu łuku na poziom). W tym
zadaniu wybierzemy pierwszy i drugi sposób przedstawienia sił wewnętrznych.
Wykresy, z naniesionymi wartościami w punktach charakterystycznych, „narysowane na osi
łuku” wyglądają następująco:
-qR/2
-qR/2
a.
-qR/2
qR/2
-qR
-qR
b.
5π/6
π/6
qR 2 /8
qR 2 /8
c.
Rysunek 10.1.3. Wykres sił tnących (a), normalnych (b) i momentów zginających (c).
Wartości dodatnie sił wewnętrznych na zewnątrz osi łuku. Wykres momentów jest
wykreślony po stronie włókien rozciąganych. Linia szeroka czarna to os łuku, linia
pogrubiona czerwona (szara na rysunku czarno-białym) to wykres. Linie żółte (blade) to linie
stałych wartości współrzędnych biegunowych)
Fragment kodu programu MAPLE pozwalającego na narysowanie wykresu tnących w
powyższej formie podano poniżej (pozostałe wykresy narysowano w ten sam sposób):
4
α
α
89768626.002.png 89768626.003.png 89768626.004.png 89768626.005.png 89768626.006.png
> with(plots);
> T:=simplify(-Vb*sin(alpha)+Hb*cos(alpha)+q*R*(1-cos(alpha))*sin(alpha));
:=
cos α (
− +12 ()
sin α
)
> WykresT(alpha):=subs(q=1,R=1,T);
:=
()
2
cos α (
()
− +12 ()
sin α
)
> a := plot(1+WykresT(alpha),alpha=0..Pi,coords=polar,thickness=2):
b := coordplot(polar,[0..2,0..Pi],view=[-2..2,0..2], colour=yellow):
c := plot(1,alpha=0..Pi,coords=polar,thickness=5,colour=black):
display([a,b,c]);
Jak widać, przyjęto tu q=1, R=1. W rezultacie otrzymuje się rysunek 10.1.3.a.
Te same wykresy, dla kąta odłożonego wzdłuż osi poziomej wyglądają następująco (Uwaga!
W pierwszym wykresie α zastąpiono kątem α1=-α+π mierzonym od punktu A do B, zgodnie
z ruchem wskazówek zegara, tak, aby wartość na wykresie odpowiadała punktom na łuku
rzutowanym na oś (taki zabieg nie jest konieczny a dla obu wykresów symetrycznych jest
zbędny):
Tnąca
Normalna
b.
a.
Moment
c.
Rysunek 10.1.4. Wykres sił tnących (a), normalnych (b) i momentów zginających (c).
Przyjęto q=1, R=1. Kąt liczony jest od lewej podpory tak, że wykres jest zrobiona „na rzucie”
luku na oś poziomą.
Również dla powyższych wykresów przyjęto q=1, R=1.
5
T − 1
2 qR ()
WykresT α 1
89768626.007.png 89768626.008.png 89768626.009.png

Plik z chomika:

Inne pliki z tego folderu:

Inne foldery tego chomika:

Zgłoś jeśli naruszono regulamin