25. Rownania Maxwella.pdf
(
222 KB
)
Pobierz
Wyk³ad 25
Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki
Wykład 25
25. Równania Maxwella
25.1 Podstawowe równania elektromagnetyzmu
Poszukiwaliśmy zawsze podstawowego (najmniejszego) zestawu równań pozwala-
jącego na pełne opisanie przedmiotu zainteresowań.
W mechanice -
trzy zasady dynamiki
W termodynamice -
trzy zasady termodynamiki
Teraz chcemy zrobić to samo dla elektromagnetyzmu.
Zacznijmy od poznanych już równań.
Nazwa
Równanie
1
prawo Gaussa dla elektryczności
∫
E
d ε
S
=
q
/
0
2
prawo Gaussa dla magnetyzmu
∫
B
d
S
= 0
3
prawo indukcji Faradaya
ε
l
=
∫
E
d
=
−
d
φ
B
d
t
r
∫
B
d µ
=
I
4
prawo Ampera
0
Te równania jak się okaże są niekompletne Konieczne jest wprowadzenie jeszcze jed-
nego dodatkowego wyrazu do równania 4.
Pozwala on w szczególności na udowodnienie, że prędkość światła w próżni c, jest
związana z czysto elektrycznymi i magnetycznymi wielkościami.
Prześledźmy powyższą tabelę z punktu widzenia
symetrii
.
Zwróćmy uwagę, że w tych rozważaniach stałe µ
0
i ε
0
nie są istotne bo możemy wybrać
układ jednostek, w którym będą te stałe równe 1. Wtedy zauważamy pełną symetrię le-
wych stron równań. Prawe strony
NIE
są symetryczne.
Przyczynę niesymetrii dla równań 1 i 2 znamy. Wiemy, że
istnieją izolowane centra
ładunku
(np. elektron, proton) ale
nie istnieją izolowane centra magnetyczne
(pojedyn-
cze bieguny magnetyczne - monopole). Dlatego w równaniu 1 pojawia się
q
, a w 2 zero.
Z tego powodu mamy w równaniu 4 prąd
I
= d
q
/d
t
, a nie mamy prądu monopoli (ładun-
ków magnetycznych) w równaniu 3.
Drugi rodzaj asymetrii wiąże się z wyraze
jest następujący:
zmieniające się pole magnetyczne wytwarza pole elektryczne
.
Korzystając z zasad symetrii można przypuszczać, że obowiązuje zależność od
zmieniając pole elektryczne (dφ
E
/d
t
) wytwarzamy pole magnetyczne
∫
m – dφ
B
/d
t
w równaniu 3. Sens tego prawa
wrotna:
(
B
.
l
)
25.2 Indukowane pole magnetyczne
Oczywiście doświadczenie daje przykłady: w kondensatorze (cylindrycznym) pole
elektryczne wzrasta (kondensator ładuje się) z prędkością d
E
/d
t
co oznacza, że do okła-
dek dopływa ładunek.
25-1
l
d
Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki
Doświadczenie pokazuje, że
powstaje tam pole magnetyczne wytworzone przez zmienia-
jące się pole elektryczne
.
x x x
E
B
i
i
x x x x x x x
r
x x x x x x x
B
B
x x x x x x x
x x x x
B
R
Trzeba to uwzględnić w naszych równaniach. Jeszcze raz rozpatrzmy cylindryczny kon-
densator i obliczmy z prawa Ampera pole magnetyczne w punkcie
P
(rysunek poniżej).
E
P
E
i
S
r
i
S'
Wybieramy kontur obejmujący płaską powierzchnię
S
, która zawiera prąd
I
oraz prze-
chodzi przez punkt P (w odległości
r
) (
∫
j
d
S
=
I
). Z prawa Ampera otrzymujemy
S
∫
B
d µ
l
=
0
I
kontur
S
Stąd
B
2π
r
=µ
0
I
Czyli
B
=
µ
2
I
π
r
B
co jest
sprzeczne z poprzednim wynikiem. Wynika to z nieciągłości prądu, który nie płynie
pomiędzy okładkami kondensatora. Żeby usunąć tę niespójność Maxwell zaproponował
dodanie nowego członu do prawa Ampera.
Przez analogię do prawa indukcji Faradaya możemy napisać
d
l
= 0
25-2
Prawo Ampera obowiązuje dla dowolnego konturu. Wybieramy więc kontur kołowy na
którym rozpięta jest zakrzywiona powierzchnia
S
'
. Żaden prąd nie przechodzi przez tę
powierzchnię więc tym razem kontur nie obejmuje prądu i mamy
∫
Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki
∫
B
d
l
=
µ
ε
d
φ
E
(25.1)
0
0
d
t
Tak więc prawo Ampera po modyfikacji ma postać
∫
B
d
l
=
µ
ε
d
φ
E
+
µ
I
(25.2)
0
0
d
t
0
Tak więc
pole magnetyczne jest wytwarzane przez przepływ prądu ale też przez zmie-
niające się pole elektryczne.
Sprawdźmy czy stosując tę modyfikację uzyskamy teraz poprawny wynik na pole
B
w
punkcie
P
(przykład powyżej). W części powierzchni krzywoliniowej
S
' pomiędzy
okładkami kondensatora z prawa Gaussa wynika, że
φ
E
=
ES
C
=
q
/ε
0
gdzie S
C
jest powierzchnią okładek kondensatora. Różniczkując po d
t
mamy
d
φ
E
=
1
d
q
=
I
d
t
ε
0
d
t
ε
0
Przypomnijmy, że
∫
B
d µ
l
=
I
0
Podstawiając za
I
otrzymujemy
∫
B
d
l
=
µ
ε
d
φ
E
0
0
d
t
czyli dodany wyraz do prawa Ampera.
25.3 Prąd przesunięcia
Z poprzedniego równania widać, że wyraz ε
0
dφ
E
/d
t
ma wymiar prądu. Mimo, że
nie mamy tu do czynienia z ruchem ładunków, to wyraz ten nazywamy
prądem przesu-
nięcia
. Mówimy, że pole
B
może być wytworzone przez prąd przewodzenia
I
lub przez
prąd przesunięcia
I
P
.
∫
B
d
l
=
µ
0
(
I
P
+
I
)
(25.3)
Koncepcja prądu przesunięcia pozwala na zachowanie
ciągłości prądu
w przestrzeni
gdzie nie jest przenoszony ładunek (np. między okładkami kondensatora).
Przykład 1
Obliczyć indukowane pole magnetyczne w ładowanym kondensatorze cylindrycznym
w odległości r od osi (rysunek na stronie 2).
Z równania
25-3
Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki
∫
B
d
l
=
µ
ε
d
φ
E
0
0
d
t
otrzymujemy
d
(
E
π
r
2
)
d
E
B
2
π
r
=
µ
ε
=
µ
ε
π
r
2
0
0
d
t
0
0
d
t
Stąd
B
=
1
0
µ
r
d
E
,
dla
r
<
R
2
0
d
t
dla
r
=
R
= 5cm oraz d
E
/d
t
= 10
12
V/ms otrzymujemy
B
= 0.0028 Gs czyli o dwa rzędy
mniej niż pole ziemskie.
Natomiast prąd przesunięcia
I
=
φ
ε =
d
E
ε
π
R
2
d
E
P
0
d
t
0
d
t
ma całkiem sporą wartość
I
P
= 70 mA. Powodem, że
B
jest tak małe jest to, że ten prąd
(umowny) jest rozłożony na bardzo dużej powierzchni okładki kondensatora podczas
gdy prąd przewodzenia jest "skupiony" w przewodniku.
25.4 Równania Maxwella
Prawo
Równanie
Czego dotyczy
Doświadczenie
1
Gaussa dla
elektryczności
∫
E
d ε
S
=
q
/
0
ładunek i pole
elektryczne
Przyciąganie, odpychanie
ładunków (1/
r
2
).
Ładunki gromadzą się na
powierzchni metalu
2
Gaussa dla
∫
B
d
S
= 0
pole magnetyczne nie stwierdzono istnienia
magnetyzmu
monopola magnetycznego
3
indukcji Fara-
∫
d
φ
B
efekt elektryczny
indukowanie SEM w obwo-
E
d
l
=
−
daya
d
t
zmieniającego się
pola magnetycz-
dzie przez przesuwany ma-
gnes
nego
4
Ampera (roz-
∫
d
φ
efekt m
agnetycz-
prąd w przewodniku w
ytwa-
B
d
l
=
µ
ε
E
szerzone przez
Maxwella)
0
0
d
t
ny zmieniające
się pola elek-
go
rza wokół pole magnet
prędkość świa
yczne
tła można wy-
+
µ
I
1
µ
tryczn
ego
liczyć z pomiarów EM
c
=
ε
0
0
25-4
Plik z chomika:
lukasz236
Inne pliki z tego folderu:
34. Fale i czastki.pdf
(321 KB)
06. Ciazenie powszechne (grawitacja).pdf
(307 KB)
05. Dynamika punktu materialnego II.pdf
(278 KB)
04. Dynamika punktu materialnego.pdf
(222 KB)
03. Ruch na plaszczyznie.pdf
(276 KB)
Inne foldery tego chomika:
۞SPRAWDZIANY I ODPOWIEDZI DO KLASY 2 i 3 GIMNAZJUM۞
Chemia
elektronika(1)
Geofrafia
Hackowanie Google
Zgłoś jeśli
naruszono regulamin